Nature.com saytiga tashrif buyurganingiz uchun tashakkur. Siz foydalanayotgan brauzer versiyasi CSS-ni cheklangan darajada qo‘llab-quvvatlaydi. Eng yaxshi tajriba uchun yangilangan brauzerdan foydalanishni tavsiya qilamiz (yoki Internet Explorer-da moslik rejimini o‘chirib qo‘ying). Ayni paytda qo‘llab-quvvatlashning davom etishini ta’minlash uchun biz saytni uslublar va JavaScript-larsiz ko‘rsatamiz.
Tajribalar to'rtta egilgan silindrsimon novdalarning ko'ndalang chiziqlari bilan to'sib qo'yilgan to'rtburchaklar kanalda o'tkazildi.Stepaning markaziy yuzasidagi bosim va kanal bo'ylab bosimning tushishi sterjenning moyillik burchagini o'zgartirish orqali o'lchandi.Uch xil diametrli novda majmuasi sinovdan o'tkazildi.O'lchov natijalari impuls va yarim o'lchamdagi to'plamsiz o'lchamlarni saqlash printsipi yordamida tahlil qilinadi. tizimning kritik joylaridagi bosimni novdaning xarakterli o'lchamlari bilan bog'laydigan parametrlar hosil bo'ladi.Mustaqillik printsipi turli joylarda bosimni tavsiflovchi Eyler raqamlarining ko'pchiligi uchun amal qilishi aniqlandi, ya'ni agar bosim novda uchun normal bo'lgan kirish tezligi proyeksiyasidan foydalangan holda o'lchamsiz bo'lsa, to'plam tushish burchagiga bog'liq emas. Olingan yarim empirik korrelyatsiya shunga o'xshash gidravlikani loyihalash uchun ishlatilishi mumkin.
Ko'pgina issiqlik va massa uzatish moslamalari modullar, kanallar yoki hujayralar to'plamidan iborat bo'lib, ular orqali suyuqliklar novdalar, tamponlar, qo'shimchalar va boshqalar kabi ko'proq yoki kamroq murakkab ichki tuzilmalarda o'tadi. Yaqinda ichki bosimning taqsimlanishi va murakkab ichki qismlarga kuchlarini modulning umumiy bosimining pasayishi bilan bog'laydigan mexanizmlarni yaxshiroq tushunishga qiziqish yangilandi. raqamli simulyatsiyalar uchun hisoblash imkoniyatlarini kengaytirish va qurilmalarning miniatyurasini oshirish.Bosimning ichki taqsimoti va yo'qotishlarining so'nggi eksperimental tadqiqotlari turli shakldagi qovurg'alar 1, elektrokimyoviy reaktor hujayralari 2, kapillyar siqilish 3 va panjara ramka materiallari bilan qo'pollashtirilgan kanallarni o'z ichiga oladi.
Eng keng tarqalgan ichki tuzilmalar, shubhasiz, birlik modullari orqali silindrsimon novdalar bo'lib, ular o'ralgan yoki izolyatsiya qilingan.Issiqlik almashtirgichlarda bu konfiguratsiya qobiq tomonida odatiy hisoblanadi.Shell tomonidagi bosimning pasayishi bug 'generatorlari, kondensatorlar va evaporatatorlar kabi issiqlik almashtirgichlarning dizayni bilan bog'liq.Yaqinda o'tkazilgan tadqiqotda Vang va boshqalar. 5 tayoqlarning tandem konfiguratsiyasida qayta biriktirish va qo'shma ajralish oqimi holatini topdi.Liu va boshq.6 turli moyillik burchaklariga ega bo'lgan o'rnatilgan er-xotin U shaklidagi trubka to'plamlari bilan to'rtburchaklar kanallarda bosimning pasayishini o'lchadi va g'ovakli muhitlar bilan novda to'plamlarini simulyatsiya qiluvchi raqamli modelni kalibrlash.
Kutilganidek, silindrli qatlamning gidravlik ishlashiga ta'sir qiluvchi bir qator konfiguratsiya omillari mavjud: joylashuv turi (masalan, statsionar yoki chiziqli), nisbiy o'lchamlar (masalan, qadam, diametr, uzunlik) va moyillik burchagi va boshqalar. Bir nechta mualliflar dizaynlarni boshqarish uchun o'lchovsiz mezonlarni topishga e'tibor qaratishgan. 7 103 dan 104 gacha bo'lgan tandem va stagger massivlar va Reynolds raqamlaridan foydalangan holda nazorat parametri sifatida birlik katak uzunligidan foydalangan holda samarali g'ovaklik modelini taklif qildi. 9 yaw havo oqimida silindrsimon novda atrofida devor bosimining taqsimlanishini o'rgangan.Mityakov va boshqalar. 10 stereo PIV.Alam va boshqalardan foydalangan holda egilgan silindrdan keyin tezlik maydonini chizdi. 11 Reynolds soni va geometrik nisbatning vorteksning to'kilishiga ta'siriga e'tibor qaratgan holda tandem tsilindrlarini keng qamrovli o'rganishdi. Ular beshta holatni, ya'ni qulflash, intervalgacha qulflash, qulflanmagan, subharmonik qulflash va kesish qatlamini qayta biriktirish holatlarini aniqlay oldilar. aylana silindrlari.
Umuman olganda, birlik hujayraning gidravlik ishlashi ichki strukturaning konfiguratsiyasi va geometriyasiga bog'liq bo'lishi kutiladi, odatda maxsus eksperimental o'lchovlarning empirik korrelyatsiyasi bilan aniqlanadi. Davriy komponentlardan tashkil topgan ko'plab qurilmalarda oqim naqshlari har bir hujayrada takrorlanadi va shuning uchun vakil hujayralarga tegishli ma'lumotlardan ushbu strukturaning umumiy gidravlik xatti-harakatlarini ifodalash uchun foydalanish mumkin. Saqlashning umumiy tamoyillari qo'llaniladigan o'ziga xoslik ko'pincha kamayishi mumkin. Odatiy misol - teshik plitasi uchun tushirish tenglamasi 15. Eğimli novdalarning alohida holatida, cheklangan yoki ochiq oqimda bo'ladimi, qiziqarli mezon adabiyotda tez-tez keltirilgan va dizaynerlar tomonidan qo'llaniladigan dominant gidravlik kattalik (masalan, bosim tushishi, to'kish chastotasi va boshqalar). silindr o'qiga perpendikulyar bo'lgan oqim komponenti. Bu ko'pincha mustaqillik printsipi deb ataladi va oqim dinamikasi, birinchi navbatda, oqimning normal komponenti tomonidan boshqariladi va silindr o'qi bilan tekislangan eksenel komponentning ta'siri ahamiyatsiz ekanligini taxmin qiladi. empirik korrelyatsiyaga xos noaniqliklar.Mustaqil prinsipning haqiqiyligi boʻyicha soʻnggi tadqiqotlar girdobdan kelib chiqqan tebranish16 va bir fazali va ikki fazali oʻrtacha tortishish417.
Ushbu ishda to'rtta eğimli silindrsimon novda ko'ndalang chiziqli kanalda ichki bosim va bosimning pasayishini o'rganish natijalari keltirilgan. Nishab burchagini o'zgartirib, turli diametrli uchta novda majmuasini o'lchash. Umumiy maqsad novda yuzasida bosimning taqsimlanishi mexanizmini tadqiq qilishdir. tenglama va impulsning saqlanish printsipi mustaqillik printsipining to'g'riligini baholash uchun. Nihoyat, o'xshash gidravlika qurilmalarini loyihalash uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan o'lchovsiz yarim empirik korrelyatsiyalar hosil bo'ladi.
Tajriba qurilmasi eksenel fan tomonidan ta'minlangan havo oqimini qabul qiluvchi to'rtburchaklar shaklidagi sinov qismidan iborat edi. Sinov bo'limi 1e-rasmda ko'rsatilganidek, kanal devorlariga o'rnatilgan ikkita parallel markaziy rod va ikkita yarim roddan iborat bo'lgan birlikdan iborat bo'lib, barchasi bir xil diametrga ega. 1a-e-rasmlarda eksperimental o'rnatishning har bir qismining batafsil geometriyasi va o'lchamlari ko'rsatilgan.
a Kirish qismi (uzunligi mm). Openscad 2021.01, openscad.org.Asosiy test bo‘limi (uzunligi mm) yordamida b yarating. Openscad 2021.01 bilan yaratilgan, openscad.org o‘zaro faoliyat asosiy test qismining ko‘rinishi (uzunligi mm). Openscad 2021.01 yordamida yaratilgan, openscad.org. (uzunligi mm).
Turli diametrli novdalarning uchta to'plami sinovdan o'tkazildi. 1-jadvalda har bir holatning geometrik xarakteristikalari keltirilgan. Rodlar oqim yo'nalishiga nisbatan burchaklari 90 ° dan 30 ° gacha bo'lishi uchun o'rnatiladi (1b va 3-rasmlar). Barcha novdalar zanglamaydigan po'latdan yasalgan va ular orasidagi masofa bir xil bo'shliqni ushlab turish uchun novdalar orasidagi masofada joylashgan. sinov qismidan tashqarida joylashgan.
Sinov qismining kirish oqimi tezligi 2-rasmda ko'rsatilganidek, kalibrlangan venturi bilan o'lchandi va DP Cell Honeywell SCX yordamida nazorat qilindi. Sinov qismining chiqish joyidagi suyuqlik harorati PT100 termometri bilan o'lchandi va 45±1 °C da nazorat qilindi. Tezlikning tekis taqsimlanishini ta'minlash va oqim oqimining oqimi darajasini pasaytirish uchun suv oqimining oqimini kamaytirish uchun. uchta metall ekran orqali majburlanadi.Oxirgi ekran va novda o'rtasida taxminan 4 gidravlik diametrli cho'kish masofasi ishlatilgan va chiqish uzunligi 11 gidravlik diametrga teng edi.
Venturi trubasining sxematik diagrammasi kirish oqimi tezligini o'lchash uchun ishlatiladi (uzunligi millimetrda). Openscad 2021.01, openscad.org bilan yaratilgan.
Sinov uchastkasining o'rta tekisligida 0,5 mm bosimli kran yordamida markaziy rodning yuzlaridan biridagi bosimni kuzatib boring.Kran diametri 5 ° burchak oralig'iga to'g'ri keladi; shuning uchun burchak aniqligi taxminan 2 ° ni tashkil qiladi. Nazorat qilingan novda o'z o'qi atrofida aylantirilishi mumkin, 3-rasmda ko'rsatilganidek. Rod yuzasi bosimi va sinov qismiga kirishdagi bosim o'rtasidagi farq differentsial DP Cell Honeywell SCX seriyasi bilan o'lchanadi. Bu bosim farqi har bir novda joylashuvi uchun o'lchanadi, o'zgaruvchan oqim tezligi \\) \(\teta \).
oqim sozlamalari.Kanal devorlari kulrang rangda ko'rsatilgan.Oqim chapdan o'ngga oqadi va novda tomonidan to'sib qo'yiladi.E'tibor bering, "A" ko'rinishi novda o'qiga perpendikulyar.Tashqi novdalar lateral kanal devorlariga yarim ko'milgan. Nishab burchagini o'lchash uchun transportyor ishlatiladi \(\alfa \\s2012 bilan o'lchanadi). openscad.org.
Tajribaning maqsadi kanal kirishlari orasidagi bosimning pasayishini va turli azimutlar va pastliklar uchun \(\teta\) va \(\alfa\) markaziy novda yuzasidagi bosimni o'lchash va izohlashdan iborat. Natijalarni umumlashtirish uchun differentsial bosim Eyler raqami sifatida o'lchovsiz shaklda ifodalanadi:
Bu erda \(\rho \) - suyuqlik zichligi, \({u}_{i}\) - kirishning o'rtacha tezligi, \({p}_{i}\) - kirish bosimi va \({p }_{ w}\) - novda devoridagi ma'lum nuqtadagi bosim. Kirish tezligi klapanning ochilishidan 6c gacha bo'lgan uch xil diapazonda o'rnatiladi. 10 m/s, kanal Reynolds raqamiga mos keladi, \(Re\ekviv {u}_{i}H/\nu \) (bu yerda \(H\) - kanal balandligi va \(\nu \) kinematik yopishqoqlik) 40 000 dan 67 000 gacha. Rod Reynolds soni (Reynolds soni (Reynolds soni) {\}v {_\\u) 2500 dan 6500 gacha. Venturida qayd etilgan signallarning nisbiy standart og'ishi bilan hisoblangan turbulentlik intensivligi o'rtacha 5% ni tashkil qiladi.
4-rasmda \({Eu}_{w}\) ning azimut burchagi \(\teta \) bilan bog'liqligi ko'rsatilgan, \(\alfa \) = 30°, 50° va 70° bilan parametrlangan. O'lchovlar novda diametriga ko'ra uchta grafikaga bo'lingan. th ga umumiy bog'liqlik dumaloq to'siqning perimetri atrofidagi devor bosimining odatiy tendentsiyasiga mos keladi. Oqimga qaragan burchaklarda, ya'ni th 0 dan 90 ° gacha, novda devorining bosimi pasayadi va 90 ° da minimal darajaga etadi, bu novdalar orasidagi bo'shliqqa to'g'ri keladi, bu erda oqim tezligi eng katta bosim maydoniga to'g'ri keladi. th ning 90 ° dan 100 ° gacha tiklanishi, shundan so'ng novda devorining orqa chegara qatlamining ajralishi tufayli bosim bir xil bo'lib qoladi.Minimal bosim burchagida hech qanday o'zgarish yo'qligiga e'tibor bering, bu esa qo'shni kesish qatlamlaridan yuzaga kelishi mumkin bo'lgan buzilishlar, masalan, Coanda effektlari ikkinchi darajali ekanligini ko'rsatadi.
Turli egilish burchaklari va novda diametrlari uchun novda atrofidagi devorning Eyler sonining o'zgarishi. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Quyida biz Eyler raqamlarini faqat geometrik parametrlar, ya'ni xususiyatlar uzunligi nisbati \(d/g\) va \(d/H\) (bu erda \(H\) kanal balandligi) va moyillik \(\alfa \) bo'yicha baholanishi mumkin degan faraz asosida natijalarni tahlil qilamiz. novda o'qiga perpendikulyar kirish tezligi, \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha \) .Bu ba'zan mustaqillik printsipi deb ataladi. Quyidagi tahlilning maqsadlaridan biri bu tamoyil oqim va to'siqlar yopiq kanallar ichida joylashgan bizning holatimizga tegishli yoki yo'qligini tekshirishdir.
Oraliq novda yuzasining old tomonida o'lchangan bosimni ko'rib chiqaylik, ya'ni th = 0. Bernulli tenglamasiga ko'ra, bu holatdagi bosim \({p}_{o}\) qanoatlantiradi:
Bu erda \({u}_{o}\) th = 0 da novda devori yaqinidagi suyuqlik tezligi va biz nisbatan kichik qaytarilmas yo'qotishlarni qabul qilamiz. Dinamik bosim kinetik energiya terminida mustaqil ekanligini e'tiborga oling. Agar \({u}_{o}\) bo'sh bo'lsa (ya'ni, turg'un holat), Eyler soni har doim ham kuzatilishi mumkin H 4 da. \(\theta =0\) hosil boʻlgan \({Eu}_{w}\) bu qiymatga yaqin, lekin aynan unga teng emas, ayniqsa kattaroq egilish burchaklari uchun. Bu shuni koʻrsatadiki, novda yuzasidagi tezlik \(\theta =0\) da yoʻqolmaydi, bu oqimning yuqoriga burilishi bilan bostirilishi mumkin, bu oqimning yuqoriga egilishi natijasida hosil boʻladi. sinov bo'limida, bu og'ish ikkilamchi resirkulyatsiyani hosil qilishi kerak, pastki qismdagi eksenel tezlikni oshiradi va yuqoridagi tezlikni kamaytiradi.Yuqoridagi og'ishning kattaligi milga kirish tezligining proyeksiyasi deb faraz qilsak (ya'ni \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha mos keladi), natijada E:u.
5-rasmda tenglamalar solishtiriladi.(3) Tegishli eksperimental ma’lumotlarga yaxshi mos kelishi ko‘rsatilgan.O‘rtacha og‘ish 25%, ishonch darajasi esa 95% edi.Tenglamaga e’tibor bering.(3) Mustaqillik tamoyiliga muvofiq. Xuddi shunday, 6-rasmda Eyler soni rodlangan, orqa yuzasidagi bosimga to‘g‘ri kelishi, {0}), \{\p. sinov segmentidan chiqish, \({p}_{e}\), Shuningdek, \({\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) ga proportsional tendentsiyaga amal qiladi.Biroq, har ikkala holatda ham koeffitsient novda diametriga bog'liq, chunki ikkinchisi to'sqinlik qiladigan hududni aniqlaydi. bo'limda, teshikning rolini rodlar orasidagi bo'shliq o'ynaydi.Bu holda, bosim drosselda sezilarli darajada pasayadi va orqaga qarab kengayganida qisman tiklanadi.Cheklovni novda o'qiga perpendikulyar bo'lgan blokirovka sifatida hisobga olsak, rodning old va orqa qismlari orasidagi bosimning pasayishi 18 sifatida yozilishi mumkin:
Bu erda \({c}_{d}\) th = 90° va th = 180° orasidagi qisman bosimning tiklanishini tushuntiruvchi qarshilik koeffitsienti va \({A}_{m}\) va \ ({A}_{f}\) - novda o'qiga perpendikulyar bo'lgan birlik uzunlikdagi minimal bo'sh kesma va uning diametri bilan bog'liqligi. \({A}_{f}/{A}_{m}=\ ​​Chap (g+d\o'ng)/g\). Tegishli Eyler raqamlari:
Devor Eyler raqami \(\theta =0\) dip funksiyasi sifatida. Bu egri chiziq tenglamaga mos keladi.(3). Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Wall Euler raqami o'zgaradi, \(\theta =18{0}^{o}\) (to'liq belgi) va chiqish (bo'sh belgi) bilan dip. Bu egri chiziqlar mustaqillik tamoyiliga mos keladi, ya'ni \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \).Gnuplot.4 bilan yaratilgan, www.infog.up.
7-rasmda \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) ning \(d/g\) ga bog'liqligi ko'rsatilgan bo'lib, u o'ta Yaxshi konsistensiyani ko'rsatadi.(5). Olingan qarshilik koeffitsienti \({c}_{d}=1,28\pm 0,07% bilan confidence.) ga teng. grafik shuningdek, sinov qismining kirish va chiqishi o'rtasidagi umumiy bosimning pasayishi shunga o'xshash tendentsiyaga ega ekanligini ko'rsatadi, lekin bar va kanalning chiqishi o'rtasidagi orqa bo'shliqda bosimning tiklanishini hisobga oladigan turli koeffitsientlar bilan. Tegishli qarshilik koeffitsienti \({c}_{d}=1,00\pm 0,05\) 6% ishonch darajasi bilan.
Sug'orish koeffitsienti novdaning \(d/g\) oldinga va orqa tomonidagi bosim pasayishiga\(\chap({Eu}_{0-180}\o'ng)\) va kanal kirish va chiqish o'rtasidagi umumiy bosim tushishiga bog'liq. Kulrang maydon korrelyatsiya uchun 67% ishonch bandidir. Gnuplot, www.infolot 5 bilan yaratilgan.
th = 90 ° da novda yuzasida minimal bosim \({p}_{90}\) maxsus ishlov berishni talab qiladi. Bernulli tenglamasiga ko'ra, novdalar orasidagi bo'shliqdan o'tgan oqim chizig'i bo'ylab, markazdagi bosim \({p}_{g}\) va tezlik\({u}_{g}\) kanalning o'rtasidagi bog'liq bo'shliq bilan bog'liq bo'shliq ({u}_{g}\) bo'ladi. quyidagi omillarga:
Bosim \({p}_{g}\) o'rta nuqta va devor orasidagi markaziy novdani ajratuvchi bo'shliq ustidagi bosim taqsimotini integratsiyalash orqali th = 90 ° da novda sirt bosimi bilan bog'liq bo'lishi mumkin (8-rasmga qarang). Quvvat balansi 19 ni beradi:
Bu erda \(y\) - markaziy novdalar orasidagi bo'shliqning markaziy nuqtasidan novda yuzasiga normal koordinata va \(K\) - \(y\) pozitsiyasida joriy chiziqning egri chizig'i. Rod yuzasiga bosimni analitik baholash uchun, biz \({u}_{g}\) bir xil va \(K\\) yig'indisi (y) bo'lgani kabi bo'lgan deb faraz qilamiz. Raqam devorida egrilik novda ellips kesimida \(\alfa \) burchak ostida aniqlanadi, ya'ni \(K\left(g/2\o'ng)=\left(2/d\o'ng){\ mathrm{sin} }^{2}\alpha \) (oqimning egri chizig'i bo'yicha 8-rasmga qarang). \(y=0\) simmetriya tufayli universal koordinatadagi egrilik \(y\) quyidagicha ifodalanadi:
Xususiyat ko‘ndalang kesimli ko‘rinish, old (chap) va yuqorida (pastda). Microsoft Word 2019 bilan yaratilgan,
Boshqa tomondan, massani saqlash yo'li bilan, o'lchov joyida oqimga perpendikulyar tekislikdagi o'rtacha tezlik \(\langle {u}_{g}\rangle \) kirish tezligiga bog'liq:
Bu erda \({A}_{i}\) - kanal kirishidagi ko'ndalang kesimdagi oqim maydoni va \({A}_{g}\) - mos ravishda o'lchov joyidagi ko'ndalang kesimdagi oqim maydoni (8-rasmga qarang):
E'tibor bering, \({u}_{g}\) \(\langle {u}_{g}\rangle \) ga teng emas.Aslida 9-rasmda tezlik nisbati \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \) tenglamasi boʻyicha hisoblangan.(10)–(14), tendentsiyaga koʻra aniqlangan \(a/g) nisbati boʻyicha grafigi berilgan. ikkinchi tartibli ko'phad bilan yaqinlashadi:
Kanal markazi kesmasining maksimal\({u}_{g}\) va o'rtacha\(\langle {u}_{g}\rangle \) tezligining nisbati\(.\) Qattiq va chiziqli egri chiziqlar tenglamalarga to'g'ri keladi.(5) va mos keladigan koeffitsientlarning o'zgarish diapazoni\(\pm 25\%n, G. lot.)
10-rasmda \({Eu}_{90}\) tenglamaning eksperimental natijalari bilan taqqoslanadi.(16). O'rtacha nisbiy og'ish 25%, ishonch darajasi esa 95% edi.
Wall Euler soni \(\theta ={90}^{o}\). Bu egri chiziq tenglamaga mos keladi.(16). Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Uning o'qiga perpendikulyar bo'lgan markaziy tayoqqa ta'sir qiluvchi aniq kuch \({f}_{n}\) sterjen yuzasiga bosimni quyidagicha integrallash orqali hisoblanishi mumkin:
bu erda birinchi koeffitsient kanal ichidagi novda uzunligi bo'lib, integratsiya 0 va 2p oralig'ida amalga oshiriladi.
Suv oqimi yo'nalishi bo'yicha \({f}_{n}\) proyeksiyasi, agar ishqalanish novda parallel bo'lmasa va keyingi qismning to'liq rivojlanmaganligi sababli kichikroq bo'lsa, kanalning kirish va chiqishi orasidagi bosimga mos kelishi kerak Impuls oqimi muvozanatsiz. Shuning uchun,
11-rasmda tenglamalar grafigi ko'rsatilgan.(20) barcha eksperimental shartlar uchun yaxshi kelishuvni ko'rsatdi.Ammo o'ng tomonda ozgina 8% og'ish bor, bu kanal kirish va chiqish o'rtasidagi impuls nomutanosibligini baholash va baholash sifatida ishlatilishi mumkin.
Kanal quvvat balansi. Chiziq tenglamaga mos keladi.(20).Pirson korrelyatsiya koeffitsienti 0,97 edi. Gnuplot 5.4, www.gnuplot.info bilan yaratilgan.
Rodning nishab burchagini o'zgartirib, novda yuzasi devoridagi bosim va to'rtta egilgan silindrsimon novdalarning ko'ndalang chiziqlari bilan kanaldagi bosimning pasayishi o'lchandi. Uch xil diametrli novda majmuasi sinovdan o'tkazildi. Sinab ko'rilgan Reynolds soni oralig'ida, 2500 va 6500 oralig'ida, Eyler sonining markaziy yuzasida bosim tezligi kuzatildi. silindrlarda, old tomonda maksimal va novdalar orasidagi lateral bo'shliqda minimal bo'lib, chegara qatlamining ajralishi tufayli orqa qismda tiklanadi.
Eksperimental ma'lumotlar, Euler raqamlarini kanallar va novdalarning xarakterli o'lchamlari bilan bog'laydigan o'zgarmas o'lchamsiz sonlarni topish uchun impulsni saqlash masalalari va yarim empirik baholashlar yordamida tahlil qilinadi.Blokirovkaning barcha geometrik xususiyatlari novda diametri va novdalar orasidagi bo'shliq (lateral) va kanal balandligi (vertikal) o'rtasidagi nisbat bilan to'liq ifodalanadi.
Mustaqillik printsipi turli joylarda bosimni tavsiflovchi Eyler raqamlarining ko'pchiligi uchun amal qilishi aniqlandi, ya'ni agar bosim novda uchun normal bo'lgan kirish tezligi proyeksiyasidan foydalangan holda o'lchamsiz bo'lsa, to'plam egilish burchagiga bog'liq emas. Bundan tashqari, xususiyat oqimning massasi va impulsi bilan bog'liq. Saqlash tenglamalari yuqoridagi empirik printsipni qo'llab-quvvatlaydi.Faqat novdalar orasidagi bo'shliqdagi novda yuzasi bosimi bu printsipdan biroz chetga chiqadi.O'xshash gidravlik qurilmalarni loyihalash uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan o'lchamsiz yarim empirik korrelyatsiyalar hosil bo'ladi. gemodinamika20,21,22,23,24.
Sinov qismining kirish va chiqishi o'rtasidagi bosimning pasayishi tahlilidan ayniqsa qiziqarli natija paydo bo'ladi.Tajribaviy noaniqlik doirasida, natijada olingan qarshilik koeffitsienti birlikka teng bo'lib, bu quyidagi o'zgarmas parametrlarning mavjudligini ko'rsatadi:
Tenglamaning maxrajidagi \(\left(d/g+2\right)d/g\) o'lchamiga e'tibor bering.(23) tenglamadagi qavs ichidagi kattalikdir.(4), aks holda uni tayoqqa perpendikulyar bo'lgan minimal va erkin kesma bilan hisoblash mumkin, \({A}_{m}}\) va \({A}_{m}}\) va \({A}_{m}}T) va uning Re {\n eski soni). joriy tadqiqot doirasida qoladi deb taxmin qilinadi (kanallar uchun 40 000-67 000 va rodlar uchun 2500-6500). Kanal ichida harorat farqi mavjud bo'lsa, u suyuqlik zichligiga ta'sir qilishi mumkinligini ta'kidlash muhimdir. Bu holda Eyler sonining nisbiy o'zgarishini kutilgan harorat koeffitsientining maksimal issiqlik farqiga ko'paytirish orqali taxmin qilish mumkin.
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G. va Arbeiter, F. Devordagi turli shakldagi qovurg'alar bilan qo'pollashtirilgan kanalda issiqlik uzatish va bosimning pasayishi o'lchovlari.expert.Heat Transfer 31, 334-354 (2017).
Wu, L., Arenas, L., Graves, J. va Walsh, F. Oqim hujayralarining tavsifi: oqim vizualizatsiyasi, bosimning pasayishi va to'rtburchaklar kanallardagi ikki o'lchovli elektrodlarda massa tashish.J. Elektrokimyo.Sotsialistik partiya.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. Kesmalar siqilgan kapillyarlarda Jamin effektining asosiy parametrlari.J. Benzin.fan.Britaniya.196, 107635 (2021).