Nature.com သို့ ဝင်ရောက်ကြည့်ရှုသည့်အတွက် ကျေးဇူးတင်ပါသည်။ သင်အသုံးပြုနေသော browser ဗားရှင်းတွင် CSS အတွက် ပံ့ပိုးမှု အကန့်အသတ်ရှိသည်။ အကောင်းဆုံးအတွေ့အကြုံအတွက်၊ အပ်ဒိတ်လုပ်ထားသော browser ကို အသုံးပြုရန် (သို့မဟုတ် Internet Explorer ရှိ compatibility mode ကို ပိတ်ရန်) အကြံပြုအပ်ပါသည်။ ထိုအတောအတွင်း၊ ဆက်လက်ပံ့ပိုးမှုရရှိစေရန်အတွက်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် styles နှင့် JavaScript မပါဘဲ site ကို ပြသပါမည်။
စောင်းနေသော ဆလင်ဒါပုံ တုတ်လေးချောင်း၏ transverse မျဉ်းများဖြင့် ပိတ်ဆို့ထားသော ထောင့်မှန်စတုဂံလမ်းကြောင်းတွင် စမ်းသပ်ချက်များကို ပြုလုပ်ခဲ့သည်။ အလယ်ဗဟို တုတ်မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားနှင့် လမ်းကြောင်းတစ်လျှောက် ဖိအားကျဆင်းမှုကို တုတ်၏ inclination angle ကို ပြောင်းလဲခြင်းဖြင့် တိုင်းတာခဲ့သည်။ အချင်းဝက် တုတ် assembly သုံးခုကို စမ်းသပ်ခဲ့သည်။ တိုင်းတာမှုရလဒ်များကို momentum ထိန်းသိမ်းရေးနှင့် semi-empirical ထည့်သွင်းစဉ်းစားမှုများဖြင့် ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာသည်။ စနစ်၏ အရေးကြီးသောနေရာများရှိ ဖိအားကို တုတ်၏ ထူးခြားသော အတိုင်းအတာများနှင့် ဆက်စပ်ပေးသည့် dimensionless parameters အစုံများစွာကို ထုတ်လုပ်သည်။ နေရာအမျိုးမျိုးရှိ ဖိအားကို ဖော်ပြသည့် Euler နံပါတ်အများစုအတွက် independence နိယာမကို ကိုင်စွဲထားကြောင်း တွေ့ရှိရသည်။ ဆိုလိုသည်မှာ တုတ်နှင့် normal inlet velocity ၏ projection ကို အသုံးပြု၍ ဖိအားသည် dimensionless ဖြစ်ပါက dip angle နှင့် မသက်ဆိုင်ပါ။ ရလဒ် semi-empirical correlation ကို အလားတူ hydraulics များကို ဒီဇိုင်းဆွဲရာတွင် အသုံးပြုနိုင်သည်။
အပူနှင့်ဒြပ်ထုလွှဲပြောင်းသည့် ကိရိယာများစွာတွင် မော်ဂျူးများ၊ ချန်နယ်များ သို့မဟုတ် ဆဲလ်များ အစုံတစ်ခုပါဝင်ပြီး ၎င်းမှတစ်ဆင့် ချောင်းများ၊ ဘာဖာများ၊ ထည့်သွင်းမှုများ စသည်တို့ကဲ့သို့သော ပိုမိုရှုပ်ထွေးသော အတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံများတွင် အရည်များဖြတ်သန်းသွားသည်။ မကြာသေးမီက အတွင်းပိုင်းဖိအားဖြန့်ဖြူးမှုနှင့် ရှုပ်ထွေးသော အတွင်းပိုင်းများပေါ်ရှိ အားများသည် မော်ဂျူး၏ ಒಟ್ಟಾರೆဖိအားကျဆင်းမှုနှင့် ချိတ်ဆက်ထားသော ယန္တရားများကို ပိုမိုကောင်းမွန်စွာ နားလည်ရန် စိတ်ဝင်စားမှု ပြန်လည်မြင့်တက်လာခဲ့သည်။ အခြားအရာများအပြင် ဤစိတ်ဝင်စားမှုကို ပစ္စည်းသိပ္ပံတွင် ဆန်းသစ်တီထွင်မှုများ၊ ဂဏန်းသင်္ချာဆိုင်ရာ သရုပ်ဖော်မှုများအတွက် တွက်ချက်မှုစွမ်းရည်များ တိုးချဲ့လာခြင်းနှင့် ကိရိယာများ၏ အရွယ်အစားသေးငယ်လာခြင်းတို့က အားဖြည့်ပေးခဲ့သည်။ ဖိအားအတွင်းပိုင်းဖြန့်ဖြူးမှုနှင့် ဆုံးရှုံးမှုများ၏ မကြာသေးမီက စမ်းသပ်လေ့လာမှုများတွင် မတူညီသောပုံသဏ္ဍာန်ရှိသော နံရိုးများ ၁၊ လျှပ်စစ်ဓာတုဗေဒ ဓာတ်ပေါင်းဖိုဆဲလ်များ ၂၊ ဆံချည်မျှင်သွေးကြောကျဉ်းမြောင်းမှု ၃ နှင့် လိတ်ချပ်ဘောင်ပစ္စည်းများ ၄ ပါဝင်သည်။
အသုံးအများဆုံး အတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံများသည် ယူနစ်မော်ဂျူးများမှတစ်ဆင့် ဆလင်ဒါပုံသဏ္ဍာန်ရှိသော ချောင်းများဖြစ်ပြီး၊ ၎င်းတို့ကို အစုအဝေးဖြင့် သို့မဟုတ် သီးခြားစီ တပ်ဆင်ထားသည်။ အပူဖလှယ်စက်များတွင်၊ ဤဖွဲ့စည်းပုံသည် shell ဘက်ခြမ်းတွင် ပုံမှန်ဖြစ်သည်။ Shell ဘက်ခြမ်းဖိအားကျဆင်းမှုသည် ရေနွေးငွေ့ထုတ်လုပ်သည့်စက်များ၊ condenser များနှင့် evaporator များကဲ့သို့သော အပူဖလှယ်စက်များ၏ ဒီဇိုင်းနှင့် ဆက်စပ်နေသည်။ မကြာသေးမီက လေ့လာမှုတစ်ခုတွင်၊ Wang et al. 5 သည် ချောင်းများ၏ tandem ဖွဲ့စည်းပုံတွင် ပြန်လည်ချိတ်ဆက်ခြင်းနှင့် ပူးတွဲခွဲထုတ်ခြင်းစီးဆင်းမှုအခြေအနေများကို တွေ့ရှိခဲ့သည်။ Liu et al. 6 သည် ကွဲပြားသော inclination angle များပါရှိသော built-in double U-shaped tube bundles များပါရှိသော ထောင့်မှန်စတုဂံ channel များတွင် ဖိအားကျဆင်းမှုကို တိုင်းတာခဲ့ပြီး porous media ပါရှိသော rod bundles များကို တုပထားသော ဂဏန်းသင်္ချာပုံစံကို ချိန်ညှိခဲ့သည်။
မျှော်လင့်ထားသည့်အတိုင်း၊ ဆလင်ဒါဘဏ်၏ ဟိုက်ဒရောလစ်စွမ်းဆောင်ရည်ကို သက်ရောက်မှုရှိသော configuration factor အများအပြားရှိသည်- အစီအစဉ်အမျိုးအစား (ဥပမာ- staggered သို့မဟုတ် in-line)၊ relative dimensions (ဥပမာ- pitch၊ အချင်း၊ အရှည်) နှင့် inclination angle စသည်တို့ပါဝင်သည်။ စာရေးဆရာများစွာသည် geometric parameters များ၏ ပေါင်းစပ်အကျိုးသက်ရောက်မှုများကို ဖမ်းယူရန် ဒီဇိုင်းများကို လမ်းညွှန်ရန် dimensionless criteria များကို ရှာဖွေရန် အာရုံစိုက်ခဲ့ကြသည်။ မကြာသေးမီက စမ်းသပ်လေ့လာမှုတစ်ခုတွင် Kim et al. 7 သည် unit cell ၏အရှည်ကို control parameter အဖြစ်အသုံးပြု၍ tandem နှင့် staggered arrays များနှင့် 103 မှ 104 အကြားရှိ Reynolds နံပါတ်များကို အသုံးပြု၍ ထိရောက်သော porosity model တစ်ခုကို အဆိုပြုခဲ့သည်။ Snarski8 သည် ရေဥမင်လိုဏ်ခေါင်းရှိ ဆလင်ဒါတစ်ခုနှင့် ချိတ်ဆက်ထားသော accelerometers နှင့် hydrophones များမှ power spectrum သည် စီးဆင်းမှုဦးတည်ရာ၏ inclination နှင့်အတူ မည်သို့ကွဲပြားသည်ကို လေ့လာခဲ့သည်။ Marino et al. 9 သည် yaw airflow ရှိ cylindrical rod ပတ်လည်ရှိ နံရံဖိအားဖြန့်ဖြူးမှုကို လေ့လာခဲ့သည်။ Mityakov et al. 10 သည် stereo PIV ကို အသုံးပြု၍ yawed ဆလင်ဒါပြီးနောက် velocity field ကို ရေးဆွဲခဲ့သည်။ Alam et al. ၁၁ သည် Reynolds နံပါတ်နှင့် geometric အချိုး၏ vortex shedding အပေါ် အကျိုးသက်ရောက်မှုများကို အဓိကထား၍ tandem cylinders များကို ပြည့်စုံသောလေ့လာမှုတစ်ခု ပြုလုပ်ခဲ့သည်။ ၎င်းတို့သည် locking၊ intermittent locking၊ no locking၊ subharmonic locking နှင့် shear layer reattachment states ဟူ၍ အခြေအနေငါးခုကို ဖော်ထုတ်နိုင်ခဲ့သည်။ မကြာသေးမီက ကိန်းဂဏန်းဆိုင်ရာလေ့လာမှုများက ကန့်သတ်ထားသော yaw cylinders များမှတစ်ဆင့် စီးဆင်းမှုတွင် vortex ဖွဲ့စည်းပုံများဖွဲ့စည်းခြင်းကို ညွှန်ပြခဲ့သည်။
ယေဘုယျအားဖြင့် ယူနစ်ဆဲလ်တစ်ခု၏ ဟိုက်ဒရောလစ်စွမ်းဆောင်ရည်သည် အတွင်းပိုင်းဖွဲ့စည်းပုံ၏ ဖွဲ့စည်းမှုနှင့် ဂျီသြမေတြီပေါ်တွင် မူတည်မည်ဟု မျှော်လင့်ရပြီး ပုံမှန်အားဖြင့် သီးခြားစမ်းသပ်တိုင်းတာမှုများ၏ အတွေ့အကြုံဆိုင်ရာ ဆက်စပ်မှုများဖြင့် တွက်ချက်လေ့ရှိသည်။ အချိန်အပိုင်းအခြားအလိုက် အစိတ်အပိုင်းများဖြင့် ဖွဲ့စည်းထားသော ကိရိယာများစွာတွင် စီးဆင်းမှုပုံစံများကို ဆဲလ်တစ်ခုစီတွင် ထပ်ခါတလဲလဲပြုလုပ်ပြီး ထို့ကြောင့် ကိုယ်စားပြုဆဲလ်များနှင့် သက်ဆိုင်သော အချက်အလက်များကို multiscale မော်ဒယ်များမှတစ်ဆင့် ဖွဲ့စည်းပုံ၏ ဟိုက်ဒရောလစ်အပြုအမူအလုံးစုံကို ဖော်ပြရန် အသုံးပြုနိုင်သည်။ ဤ symmetric ကိစ္စများတွင် အထွေထွေထိန်းသိမ်းရေးမူများကို အသုံးချသည့် သီးခြားဖြစ်မှုအတိုင်းအတာကို မကြာခဏ လျှော့ချနိုင်သည်။ ပုံမှန်ဥပမာတစ်ခုမှာ orifice plate 15 အတွက် discharge equation ဖြစ်သည်။ ကန့်သတ်ထားသော သို့မဟုတ် ပွင့်လင်းသောစီးဆင်းမှုတွင် inclined rods များ၏ အထူးကိစ္စတွင်၊ စာပေများတွင် မကြာခဏကိုးကားပြီး ဒီဇိုင်နာများအသုံးပြုသည့် စိတ်ဝင်စားဖွယ်စံနှုန်းတစ်ခုမှာ ဆလင်ဒါဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော စီးဆင်းမှုအစိတ်အပိုင်းနှင့် ထိတွေ့ရန် dominant hydraulic magnitude (ဥပမာ၊ ဖိအားကျဆင်းမှု၊ အား၊ vortex shedding frequency၊ စသည်ဖြင့်) ဖြစ်သည်။ ၎င်းကို independence principle အဖြစ် မကြာခဏရည်ညွှန်းလေ့ရှိပြီး စီးဆင်းမှုဒိုင်းနမစ်ကို အဓိကအားဖြင့် inflow normal component မှ မောင်းနှင်ပြီး ဆလင်ဒါဝင်ရိုးနှင့် ချိန်ညှိထားသော axial component ၏ အကျိုးသက်ရောက်မှုသည် လျစ်လျူရှုထားနိုင်သည်ဟု ယူဆသည်။ ဤစံနှုန်း၏ တရားဝင်မှုအပိုင်းအခြားနှင့်ပတ်သက်၍ စာပေများတွင် သဘောတူညီမှုမရှိသော်လည်း၊ များစွာသော ကိစ္စများတွင် ၎င်းသည် အတွေ့အကြုံဆိုင်ရာ ဆက်စပ်မှုများ၏ ပုံမှန်စမ်းသပ်မရေရာမှုများအတွင်း အသုံးဝင်သော ခန့်မှန်းချက်များကို ပေးစွမ်းသည်။ လွတ်လပ်သောနိယာမ၏ တရားဝင်မှုနှင့်ပတ်သက်သည့် မကြာသေးမီက လေ့လာမှုများတွင် vortex မှ လှုံ့ဆော်ပေးသော တုန်ခါမှု16 နှင့် single-phase နှင့် two-phase ပျမ်းမျှဆွဲအား417 ပါဝင်သည်။
လက်ရှိလုပ်ငန်းတွင်၊ စောင်းနေသော ဆလင်ဒါပုံ တုတ်လေးချောင်းပါသည့် လမ်းကြောင်းတစ်ခုရှိ အတွင်းပိုင်းဖိအားနှင့် ဖိအားကျဆင်းမှု လေ့လာမှုရလဒ်များကို တင်ပြထားပါသည်။ စောင်းနေသောထောင့်ကို ပြောင်းလဲခြင်းဖြင့် အချင်းကွဲပြားသော တုတ်အစုအဝေးသုံးခုကို တိုင်းတာပါ။ အလုံးစုံရည်မှန်းချက်မှာ တုတ်မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားဖြန့်ဖြူးမှုသည် လမ်းကြောင်းရှိ အလုံးစုံဖိအားကျဆင်းမှုနှင့် ဆက်စပ်နေသော ယန္တရားကို စုံစမ်းစစ်ဆေးရန်ဖြစ်သည်။ လွတ်လပ်မှုနိယာမ၏ တရားဝင်မှုကို အကဲဖြတ်ရန်အတွက် Bernoulli ၏ညီမျှခြင်းနှင့် အရှိန်အဟုန်ထိန်းသိမ်းမှုနိယာမကို အသုံးပြု၍ စမ်းသပ်မှုဒေတာများကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာပါသည်။ နောက်ဆုံးတွင်၊ အလားတူဟိုက်ဒရောလစ်ကိရိယာများကို ဒီဇိုင်းဆွဲရန်အသုံးပြုနိုင်သည့် အတိုင်းအတာမဲ့ semi-empirical correlations များကို ထုတ်လုပ်ပါသည်။
စမ်းသပ်ကိရိယာတွင် ဝင်ရိုးပန်ကာမှ ပံ့ပိုးပေးသော လေစီးဆင်းမှုကို လက်ခံရရှိသည့် ထောင့်မှန်စတုဂံစမ်းသပ်အပိုင်း ပါဝင်သည်။ စမ်းသပ်အပိုင်းတွင် ပုံ ၁င တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း အချင်းတူညီသော မျဉ်းပြိုင်ဗဟိုချောင်းနှစ်ခုနှင့် လမ်းကြောင်းနံရံများတွင် ထည့်သွင်းထားသော တစ်ဝက်ချောင်းနှစ်ခုပါဝင်သော ယူနစ်တစ်ခု ပါဝင်သည်။ ပုံ ၁က မှ င တွင် စမ်းသပ်ကိရိယာ၏ အစိတ်အပိုင်းတစ်ခုစီ၏ အသေးစိတ်ဂျီသြမေတြီနှင့် အတိုင်းအတာများကို ပြသထားသည်။ ပုံ ၃ တွင် လုပ်ငန်းစဉ်တပ်ဆင်မှုကို ပြသထားသည်။
a. အဝင်အပိုင်း (မီလီမီတာဖြင့် အရှည်)။ b. Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးပါ။ အဓိကစမ်းသပ်အပိုင်း (မီလီမီတာဖြင့် အရှည်)။ Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။ c. အဓိကစမ်းသပ်အပိုင်း၏ ဖြတ်ပိုင်းမြင်ကွင်း (မီလီမီတာဖြင့် အရှည်)။ Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။ d. အပိုင်းကို တင်ပို့ပါ (မီလီမီတာဖြင့် အရှည်)။ Openscad 2021.01၊ openscad.org ၏ စမ်းသပ်မှုအပိုင်း၏ ပေါက်ကွဲမြင်ကွင်း။ e. Openscad 2021.01၊ openscad.org ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
အချင်းကွဲပြားသော ချောင်းသုံးစုံကို စမ်းသပ်ခဲ့သည်။ ဇယား ၁ တွင် တစ်ခုချင်းစီ၏ ဂျီဩမေတြီဆိုင်ရာ ဝိသေသလက္ခဏာများကို ဖော်ပြထားသည်။ ချောင်းများကို ပရိုထရွန်တာပေါ်တွင် တပ်ဆင်ထားသောကြောင့် စီးဆင်းမှုဦးတည်ရာနှင့် ဆက်စပ်သော ထောင့်သည် ၉၀° မှ ၃၀° အကြား ကွဲပြားနိုင်သည် (ပုံ ၁ခ နှင့် ၃)။ ချောင်းအားလုံးကို သံမဏိဖြင့် ပြုလုပ်ထားပြီး ၎င်းတို့အကြား တူညီသော ကွာဟချက်အကွာအဝေးကို ထိန်းသိမ်းရန် အလယ်ဗဟိုတွင် ထားသည်။ ချောင်းများ၏ ဆွေမျိုးအနေအထားကို စမ်းသပ်အပိုင်းအပြင်ဘက်တွင် တည်ရှိသော spacer နှစ်ခုဖြင့် သတ်မှတ်ထားသည်။
စမ်းသပ်အပိုင်း၏ အဝင်စီးဆင်းမှုနှုန်းကို ပုံ ၂ တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း ချိန်ညှိထားသော venturi ဖြင့် တိုင်းတာခဲ့ပြီး DP Cell Honeywell SCX ကို အသုံးပြု၍ စောင့်ကြည့်ခဲ့သည်။ စမ်းသပ်အပိုင်း၏ အထွက်ရှိမှုတွင် အရည်အပူချိန်ကို PT100 သာမိုမီတာဖြင့် တိုင်းတာပြီး 45±1°C တွင် ထိန်းချုပ်ခဲ့သည်။ ပြားချပ်ချပ်အလျင် ဖြန့်ဖြူးမှုကို သေချာစေရန်နှင့် လမ်းကြောင်းဝင်ပေါက်တွင် လှိုင်းထမှုအဆင့်ကို လျှော့ချရန်အတွက် ဝင်လာသောရေစီးဆင်းမှုကို သတ္တုဇကာသုံးခုမှတစ်ဆင့် အတင်းအကျပ် ဖိအားပေးသည်။ နောက်ဆုံးဇကာနှင့် ချောင်းအကြားတွင် ဟိုက်ဒရောလစ်အချင်း ၄ ခုခန့် ငြိမ်သက်သောအကွာအဝေးကို အသုံးပြုခဲ့ပြီး အထွက်၏အရှည်မှာ ဟိုက်ဒရောလစ်အချင်း ၁၁ ခုဖြစ်သည်။
အဝင်စီးဆင်းမှုအလျင် (မီလီမီတာဖြင့် အရှည်) ကိုတိုင်းတာရန်အသုံးပြုသော Venturi ပြွန်၏ ပုံကြမ်း။ Openscad 2021.01 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ openscad.org။
စမ်းသပ်အပိုင်း၏ အလယ်မျက်နှာပြင်ရှိ 0.5 မီလီမီတာ ဖိအားထိပ်မှတစ်ဆင့် အလယ်ဗဟိုချောင်း၏ မျက်နှာပြင်တစ်ခုပေါ်ရှိ ဖိအားကို စောင့်ကြည့်ပါ။ ထိပ်အချင်းသည် 5° ထောင့် span နှင့် ကိုက်ညီသောကြောင့် ထောင့်တိကျမှုသည် 2° ခန့်ဖြစ်သည်။ ပုံ 3 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း စောင့်ကြည့်ထားသော ချောင်းကို ၎င်း၏ဝင်ရိုးပတ်လည်တွင် လှည့်နိုင်သည်။ ချောင်းမျက်နှာပြင်ဖိအားနှင့် စမ်းသပ်အပိုင်းသို့ ဝင်ပေါက်ရှိ ဖိအားအကြား ကွာခြားချက်ကို differential DP Cell Honeywell SCX စီးရီးဖြင့် တိုင်းတာသည်။ ဤဖိအားကွာခြားချက်ကို ဘားအစီအစဉ်တစ်ခုစီအတွက်၊ မတူညီသော စီးဆင်းမှုအလျင်၊ စောင်းထောင့် \(\alpha \) နှင့် azimuth ထောင့် \(\theta \) အတွက် တိုင်းတာသည်။
စီးဆင်းမှုဆက်တင်များ။ လမ်းကြောင်းနံရံများကို မီးခိုးရောင်ဖြင့် ပြသထားသည်။ စီးဆင်းမှုသည် ဘယ်မှညာသို့ စီးဆင်းပြီး ချောင်းဖြင့် ပိတ်ဆို့ထားသည်။ မြင်ကွင်း "A" သည် ချောင်းဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကျကြောင်း သတိပြုပါ။ အပြင်ဘက်ချောင်းများသည် ဘေးဘက်လမ်းကြောင်းနံရံများတွင် တစ်ဝက်မြှုပ်ထားသည်။ စောင်းထောင့် \(\alpha \) ကို တိုင်းတာရန် ပရိုထရွန်တာကို အသုံးပြုသည်။ Openscad 2021.01 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ openscad.org။
စမ်းသပ်မှု၏ ရည်ရွယ်ချက်မှာ မတူညီသော azimuths နှင့် dip များအတွက် ဗဟိုတံ (\theta\) နှင့် (\alpha\) ၏ မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားနှင့် channel inlets များအကြား ဖိအားကျဆင်းမှုကို တိုင်းတာပြီး အဓိပ္ပာယ်ဖွင့်ဆိုရန်ဖြစ်သည်။ ရလဒ်များကို အကျဉ်းချုပ်ရန်အတွက်၊ differential pressure ကို Euler's number အဖြစ် dimensionless form ဖြင့် ဖော်ပြပါမည်။
ဤတွင် \(\rho \) သည် အရည်သိပ်သည်းဆ၊ \({u}_{i}\) သည် ပျမ်းမျှဝင်ပေါက်အလျင်၊ \({p}_{i}\) သည် ဝင်ပေါက်ဖိအားနှင့် \({p }_{ w}\) သည် rod wall ပေါ်ရှိ ပေးထားသောအမှတ်တစ်ခုရှိ ဖိအားဖြစ်သည်။ inlet velocity ကို inlet valve ၏ဖွင့်ခြင်းဖြင့် ဆုံးဖြတ်ထားသော ကွဲပြားသောအပိုင်းအခြားသုံးခုအတွင်း ပုံသေသတ်မှတ်ထားသည်။ ရလဒ်အလျင်များသည် channel Reynolds number နှင့်ကိုက်ညီသော 6 မှ 10 m/s အထိရှိပြီး၊ \(Re\equiv {u}_{i}H/\nu \) (ဤတွင် \(H\) သည် channel ၏အမြင့်နှင့် \(\nu \) သည် kinematic viscosity) 40,000 မှ 67,000 အတွင်းရှိသည်။ rod Reynolds number (\(Re\equiv {u}_{i}d/\nu \)) သည် 2500 မှ 6500 အထိရှိသည်။ venturi တွင်မှတ်တမ်းတင်ထားသော signal များ၏ relative standard deviation ဖြင့်ခန့်မှန်းထားသော turbulence intensity သည် 5% ပေါ်တွင်ရှိသည်။ ပျမ်းမျှ။
ပုံ ၄ တွင် \({Eu}_{w}\) ၏ azimuth angle \(\theta \) နှင့် ဆက်စပ်မှုကို ပြသထားပြီး၊ dip angle သုံးခုဖြစ်သည့် \(\alpha \) = 30°၊ 50° နှင့် 70° တို့ဖြင့် ကန့်သတ်ချက်သတ်မှတ်ထားသည်။ တိုင်းတာမှုများကို rod ၏ အချင်းအလိုက် ဂရပ်သုံးခုဖြင့် ပိုင်းခြားထားသည်။ စမ်းသပ်မှု မသေချာမရေရာမှုအတွင်း ရရှိလာသော Euler နံပါတ်များသည် စီးဆင်းမှုနှုန်းနှင့် မသက်ဆိုင်ကြောင်း မြင်နိုင်သည်။ θ အပေါ် ယေဘုယျမှီခိုမှုသည် စက်ဝိုင်းပုံအတားအဆီး၏ ပတ်လည်တွင် နံရံဖိအား၏ ပုံမှန်လမ်းကြောင်းကို လိုက်နာသည်။ စီးဆင်းမှုကို မျက်နှာမူသောထောင့်များ၊ ဆိုလိုသည်မှာ θ 0 မှ 90° အထိ၊ rod wall pressure သည် လျော့ကျပြီး အနိမ့်ဆုံး 90° တွင် ရောက်ရှိပြီး ၎င်းသည် flow area ကန့်သတ်ချက်များကြောင့် velocity အများဆုံးဖြစ်သည့် rod များကြားရှိ ကွာဟချက်နှင့် ကိုက်ညီသည်။ ထို့နောက် 90° မှ 100° မှ θ ၏ pressure recovery ရှိပြီး ထို့နောက် rod wall ၏ နောက်ဘက်နယ်နိမိတ်အလွှာ ခွဲထွက်သွားခြင်းကြောင့် ဖိအားသည် တသမတ်တည်းရှိနေမည်ဖြစ်သည်။ အနိမ့်ဆုံးဖိအားထောင့်တွင် ပြောင်းလဲမှုမရှိကြောင်း သတိပြုပါ၊ ၎င်းသည် အနီးနားရှိ shear မှ ဖြစ်နိုင်သော disturbance များဖြစ်ကြောင်း အကြံပြုသည်။ Coanda အကျိုးသက်ရောက်မှုများကဲ့သို့သော အလွှာများသည် ဒုတိယအဆင့်ဖြစ်သည်။
မတူညီသော စောင်းထောင့်များနှင့် ချောင်းအချင်းများအတွက် ချောင်းတစ်ဝိုက်ရှိ နံရံ၏ Euler နံပါတ် ပြောင်းလဲမှု။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
အောက်ပါတွင်၊ Euler နံပါတ်များကို geometric parameters များဖြင့်သာ ခန့်မှန်းနိုင်သည်ဟူသော ယူဆချက်အပေါ် အခြေခံ၍ ရလဒ်များကို ကျွန်ုပ်တို့ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာပါသည်။ ဆိုလိုသည်မှာ feature length ratios \(d/g\) နှင့် \(d/H\) (ဤတွင် \(H\) သည် channel ၏ အမြင့်) နှင့် inclination \(\alpha\) တို့ဖြစ်သည်။ လူကြိုက်များသော လက်တွေ့ကျသော လက်မ၏ စည်းမျဉ်းတစ်ခုက yaw rod ပေါ်ရှိ fluid structural force ကို rod axis နှင့် ထောင့်မှန်ကျသော inlet velocity ၏ projection ဖြင့် ဆုံးဖြတ်သည်၊ \({u}_{n}={u}_{i}\mathrm {sin} \alpha\) ဟု ဖော်ပြသည်။ ၎င်းကို တစ်ခါတစ်ရံတွင် independence principle ဟုခေါ်သည်။ အောက်ပါ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှု၏ ရည်ရွယ်ချက်များထဲမှ တစ်ခုမှာ ဤနိယာမသည် flow နှင့် obstructions များကို closed channels များအတွင်း ကန့်သတ်ထားသည့် ကျွန်ုပ်တို့၏ ကိစ္စတွင် အသုံးချမှုရှိမရှိ စစ်ဆေးရန်ဖြစ်သည်။
အလယ်အလတ်ချောင်းမျက်နှာပြင်၏ ရှေ့ဘက်တွင် တိုင်းတာထားသော ဖိအားကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားကြပါစို့၊ ဆိုလိုသည်မှာ θ = 0။ Bernoulli ၏ညီမျှခြင်းအရ၊ ဤနေရာရှိ ဖိအားသည် \({p}_{o}\) ကို ဖြည့်ဆည်းပေးသည်-
ဤတွင် \({u}_{o}\) သည် θ = 0 တွင် rod wall အနီးရှိ fluid velocity ဖြစ်ပြီး၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် နှိုင်းရအားဖြင့် အနည်းငယ်မျှသော မပြောင်းလဲနိုင်သော ဆုံးရှုံးမှုများကို ယူဆပါသည်။ dynamic pressure သည် kinetic energy term တွင် မသက်ဆိုင်ကြောင်း သတိပြုပါ။ \({u}_{o}\) သည် ဗလာဖြစ်နေပါက (ဆိုလိုသည်မှာ stagnant condition)၊ Euler နံပါတ်များကို ပေါင်းစည်းသင့်သည်။ သို့သော်၊ Figure 4 တွင် \(\theta =0\) တွင် ရရှိလာသော \({Eu}_{w}\) သည် ဤတန်ဖိုးနှင့် နီးစပ်သော်လည်း တိတိကျကျ မတူညီကြောင်း၊ အထူးသဖြင့် dip angle ကြီးများအတွက် ဖြစ်သည်။ ၎င်းသည် rod မျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ velocity သည် \(\theta =0\) တွင် ပျောက်ကွယ်သွားခြင်းမရှိကြောင်း အကြံပြုထားပြီး၊ ၎င်းကို rod tilt မှ ဖန်တီးထားသော current lines များ၏ upward deflection ဖြင့် နှိမ်နင်းနိုင်သည်။ flow သည် test section ၏ အပေါ်နှင့်အောက်ခြေတွင် ကန့်သတ်ထားသောကြောင့်၊ ဤ deflection သည် secondary recirculation ကို ဖန်တီးပေးသင့်ပြီး အောက်ခြေရှိ axial velocity ကို တိုးမြှင့်ပေးပြီး အပေါ်ရှိ velocity ကို လျော့ကျစေသင့်သည်။ အထက်ဖော်ပြပါ deflection ၏ ပမာဏသည် shaft ပေါ်ရှိ inlet velocity ၏ projection ဖြစ်သည်ဟု ယူဆပါက (ဆိုလိုသည်မှာ \({u}_{i}\mathrm{cos}\alpha \))၊ သက်ဆိုင်ရာ Euler နံပါတ်ရလဒ်မှာ-
ပုံ ၅ သည် ညီမျှခြင်းများကို နှိုင်းယှဉ်ထားသည်။(၃) ၎င်းသည် သက်ဆိုင်ရာ စမ်းသပ်ဒေတာနှင့် ကောင်းစွာ သဘောတူညီမှုရှိကြောင်း ပြသထားသည်။ ပျမ်းမျှသွေဖည်မှုမှာ ၂၅% ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့်မှာ ၉၅% ရှိသည်။ ညီမျှခြင်း (၃) သည် လွတ်လပ်မှုနိယာမနှင့်အညီဖြစ်ကြောင်း သတိပြုပါ။ အလားတူပင် ပုံ ၆ တွင် Euler နံပါတ်သည် rod ၏ နောက်ဘက်မျက်နှာပြင်ရှိ ဖိအားနှင့် ကိုက်ညီကြောင်း ပြသထားပြီး၊ \({p}_{180}\) နှင့် စမ်းသပ်အပိုင်း၏ ထွက်ပေါက်တွင် \({p}_{e}\) သည် \({\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) နှင့် အချိုးကျသော လမ်းကြောင်းကိုလည်း လိုက်နာသည်။ သို့သော် နှစ်ခုစလုံးတွင်၊ ကိန်းဂဏန်းသည် rod အချင်းပေါ်တွင် မူတည်ပြီး၊ နောက်ပိုင်းတွင် အတားအဆီးရှိသော ဧရိယာကို ဆုံးဖြတ်ပေးသောကြောင့် ကျိုးကြောင်းဆီလျော်ပါသည်။ ဤအင်္ဂါရပ်သည် flow channel ကို သတ်မှတ်ထားသော နေရာများတွင် တစ်စိတ်တစ်ပိုင်း လျှော့ချထားသည့် orifice plate ၏ ဖိအားကျဆင်းမှုနှင့် ဆင်တူသည်။ ဤစမ်းသပ်မှုအပိုင်းတွင်၊ rod များကြားရှိ ကွာဟချက်က orifice ၏ အခန်းကဏ္ဍကို ကစားသည်။ ဤကိစ္စတွင်၊ ဖိအားသည် throttling တွင် သိသိသာသာ ကျဆင်းပြီး နောက်ပြန်ကျယ်ပြန့်လာသည်နှင့်အမျှ တစ်စိတ်တစ်ပိုင်း ပြန်လည်ကောင်းမွန်လာသည်။ ကန့်သတ်ချက်ကို rod ဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော ပိတ်ဆို့ခြင်းအဖြစ် ထည့်သွင်းစဉ်းစားလျှင်၊ ဖိအားကျဆင်းမှု တုတ်၏ ရှေ့နှင့်နောက်ကြားကို ၁၈ ဟုရေးသားနိုင်သည်။
\({c}_{d}\) သည် θ = 90° နှင့် θ = 180° အကြားရှိ တစ်စိတ်တစ်ပိုင်းဖိအားပြန်လည်ကောင်းမွန်လာမှုကို ရှင်းပြသည့် ဆွဲငင်အားကိန်းဂဏန်းဖြစ်ပြီး \({A}_{m}\) နှင့် \ ({A}_{f}\) သည် rod ဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော ယူနစ်အရှည်တစ်ခုလျှင် အနည်းဆုံး free cross-section ဖြစ်ပြီး rod အချင်းနှင့် ၎င်း၏ဆက်နွယ်မှုမှာ \({A}_{f}/{A}_{m}=\ ​​Left (g+d\right)/g\) ဖြစ်သည်။ သက်ဆိုင်ရာ Euler နံပါတ်များမှာ-
dip ၏ function အဖြစ် \(\theta = 0\) ရှိ Wall Euler နံပါတ်။ ဤမျဉ်းကွေးသည် ညီမျှခြင်းနှင့် ကိုက်ညီသည်။(3)။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
Wall Euler နံပါတ်သည် \(\theta =18{0}^{o}\) (လက္ခဏာအပြည့်အစုံ) နှင့် ထွက်ပေါက် (လက္ခဏာဗလာ) တွင် dip ဖြင့် ပြောင်းလဲသည်။ ဤမျဉ်းကွေးများသည် လွတ်လပ်မှုနိယာမနှင့် ကိုက်ညီသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(Eu\propto {\mathrm{sin}}^{2}\alpha \)။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
ပုံ ၇ တွင် \({Eu}_{0-180}/{\mathrm{sin}}^{2}\alpha \) သည် \(d/g\) ပေါ်တွင် မှီခိုမှုကို ပြသထားပြီး၊ အလွန်ကောင်းမွန်သော တသမတ်တည်းဖြစ်မှုကို ပြသထားသည်။(5)။ ရရှိလာသော ဆွဲငင်အားကိန်းဂဏန်းမှာ \({c}_{d}=1.28\pm 0.02\) ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့် 67% ရှိသည်။ အလားတူပင်၊ တူညီသောဂရပ်တွင်ပင် စမ်းသပ်အပိုင်း၏ အဝင်နှင့် အထွက်အကြား စုစုပေါင်းဖိအားကျဆင်းမှုသည် အလားတူလမ်းကြောင်းကို လိုက်နာသော်လည်း ဘားနှင့် ချန်နယ်၏ အထွက်အကြား နောက်ဘက်နေရာရှိ ဖိအားပြန်လည်ရရှိမှုကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားသည့် မတူညီသောကိန်းဂဏန်းများဖြင့် ပြသထားသည်။ သက်ဆိုင်ရာ ဆွဲငင်အားကိန်းဂဏန်းမှာ \({c}_{d}=1.00\pm 0.05\) ဖြစ်ပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့် 67% ရှိသည်။
ဆွဲငင်အားကိန်းဂဏန်းသည် တံ၏ ရှေ့နှင့်နောက်ရှိ ဖိအားကျဆင်းမှု (d/g) နှင့် ချန်နယ်ဝင်ပေါက်နှင့် ထွက်ပေါက်အကြားရှိ စုစုပေါင်းဖိအားကျဆင်းမှုနှင့် ဆက်စပ်နေသည်။ မီးခိုးရောင်ဧရိယာသည် ဆက်စပ်မှုအတွက် 67% ယုံကြည်မှုအလွှာဖြစ်သည်။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
θ = 90° တွင် ချောင်းမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ အနည်းဆုံးဖိအား \({p}_{90}\) ကို အထူးကိုင်တွယ်ရန် လိုအပ်ပါသည်။ Bernoulli ၏ညီမျှခြင်းအရ၊ ဘားများကြားရှိ ကွာဟချက်ကို ဖြတ်၍ လျှပ်စီးကြောင်းတစ်လျှောက်တွင်၊ ဘားများကြားရှိ ကွာဟချက်ရှိ အလယ်ဗဟို \({p}_{g}\) နှင့် အလျင် \({u}_{g}\) တို့သည် အောက်ပါအချက်များနှင့် ဆက်စပ်နေပါသည်။
θ = 90° တွင် အလယ်ဗဟိုချောင်းကို အလယ်ဗဟိုနှင့် နံရံကြားရှိ ကွာဟချက်ပေါ်ရှိ ဖိအားဖြန့်ဖြူးမှုကို ပေါင်းစပ်ခြင်းဖြင့် ဖိအား \({p}_{g}\) ကို ဆက်စပ်နိုင်သည် (ပုံ ၈ ကိုကြည့်ပါ)။ ပါဝါချိန်ခွင်လျှာသည် 19 ကို ပေးသည်။
ဤတွင် \(y\) သည် အလယ်ဗဟိုချောင်းများကြားရှိ ကွာဟချက်၏ အလယ်ဗဟိုအချက်မှ ချောင်းမျက်နှာပြင်သို့ ပုံမှန်ကိုဩဒိနိတ်ဖြစ်ပြီး \(K\) သည် \(y\) အနေအထားရှိ လက်ရှိမျဉ်း၏ ကွေးညွှတ်မှုဖြစ်သည်။ ချောင်းမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာအကဲဖြတ်ရန်အတွက် \({u}_{g}\) သည် တစ်ပြေးညီဖြစ်ပြီး \(K\left(y\right)\) သည် မျဉ်းဖြောင့်ဖြစ်သည်ဟု ကျွန်ုပ်တို့ယူဆပါသည်။ ဤယူဆချက်များကို ဂဏန်းသင်္ချာတွက်ချက်မှုများဖြင့် အတည်ပြုထားသည်။ ချောင်းနံရံတွင်၊ ကွေးညွှတ်မှုကို \(\alpha \) ထောင့်ရှိ ချောင်း၏ ဘဲဥပုံအပိုင်းဖြင့် ဆုံးဖြတ်သည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(K\left(g/2\right)=\left(2/d\right){\ mathrm{sin}}^{2}\alpha \) (ပုံ ၈ ကိုကြည့်ပါ)။ ထို့နောက်၊ ညီမျှခြင်းကြောင့် \(y=0\) တွင် ပျောက်ကွယ်သွားသော streamline ၏ ကွေးညွှတ်မှုနှင့် ပတ်သက်၍၊ universal coordinate \(y\) ရှိ ကွေးညွှတ်မှုကို အောက်ပါအတိုင်း ပေးထားသည်-
အင်္ဂါရပ်၏ ဖြတ်ပိုင်းမြင်ကွင်း၊ ရှေ့ (ဘယ်ဘက်) နှင့် အပေါ် (အောက်)။ Microsoft Word 2019 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
အခြားတစ်ဖက်တွင်၊ ဒြပ်ထုထိန်းသိမ်းခြင်းဖြင့်၊ တိုင်းတာသည့်နေရာ \(\langle {u}_{g}\rangle \) ရှိ စီးဆင်းမှုနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော မျက်နှာပြင်ရှိ ပျမ်းမျှအလျင်သည် အဝင်အလျင်နှင့် ဆက်စပ်နေသည်။
ဤတွင် \({A}_{i}\) သည် channel inlet ရှိ cross-sectional flow area ဖြစ်ပြီး \({A}_{g}\) သည် တိုင်းတာသည့်နေရာရှိ cross-sectional flow area ဖြစ်သည် (ပုံ ၈ ကိုကြည့်ပါ) အသီးသီး အောက်ပါအတိုင်း ဖြစ်သည်။
\({u}_{g}\) သည် \(\langle {u}_{g}\rangle \) နှင့် မညီမျှကြောင်း သတိပြုပါ။ အမှန်တော့၊ ပုံ ၉ တွင် ညီမျှခြင်း (10)–(14) ဖြင့် တွက်ချက်ထားသော အမြန်နှုန်းအချိုး \({u}_{g}/\langle {u}_{g}\rangle \) ကို ပုံဖော်ထားပြီး၊ အချိုး \(d/g\) အရ ပုံဖော်ထားသည်။ လျှို့ဝှက်ချက်အချို့ရှိသော်လည်း၊ ဒုတိယအဆင့် polynomial ဖြင့် ခန့်မှန်းထားသော လမ်းကြောင်းတစ်ခုကို ဖော်ထုတ်နိုင်သည်။
ချန်နယ်ဗဟိုဖြတ်ပိုင်း၏ အမြင့်ဆုံးအလျင်များ ({u}_{g}\) နှင့် ပျမ်းမျှအလျင်များ (\langle {u}_{g}\rangle \) အချိုး။ အစိုင်အခဲနှင့် အစက်ချမျဉ်းကွေးများသည် ညီမျှခြင်း (5) နှင့် သက်ဆိုင်ရာကိန်းဂဏန်းများ (\pm 25\%\) ၏ ပြောင်းလဲမှုအပိုင်းအခြားနှင့် ကိုက်ညီပါသည်။ Gnuplot 5.4၊ www.gnuplot.info ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။
ပုံ ၁၀ တွင် \({Eu}_{90}\) ကို ညီမျှခြင်း၏ စမ်းသပ်မှုရလဒ်များ (16) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ထားသည်။ ပျမ်းမျှ ဆွေမျိုး သွေဖည်မှုမှာ ၂၅% ရှိပြီး ယုံကြည်မှုအဆင့်မှာ ၉၅% ဖြစ်သည်။
\(\theta ={90}^{o}\) ရှိ Wall Euler နံပါတ်။ ဤမျဉ်းကွေးသည် ညီမျှခြင်းနှင့် ကိုက်ညီသည်။(16)။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
အလယ်ဗဟိုချောင်းပေါ်တွင် ၎င်း၏ဝင်ရိုးနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော အသားတင်အား \({f}_{n}\) ကို ချောင်းမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိဖိအားကို အောက်ပါအတိုင်း ပေါင်းစပ်ခြင်းဖြင့် တွက်ချက်နိုင်သည်။
ပထမကိန်းဂဏန်းသည် channel အတွင်းရှိ rod အရှည်ဖြစ်ပြီး integration ကို 0 မှ 2π အကြားတွင် လုပ်ဆောင်သည်။
ရေစီးဆင်းမှု ဦးတည်ရာသို့ \({f}_{n}\) ၏ ပရိုဂျက်ရှင်းသည် ချောင်းနှင့်အပြိုင် ပွတ်တိုက်မှုသည် သေးငယ်ပြီး နောက်ပိုင်းအပိုင်း၏ မပြည့်စုံသော ဖွံ့ဖြိုးမှုကြောင့် မဟုတ်ပါက ရေလမ်းကြောင်း၏ ဝင်ပေါက်နှင့် ထွက်ပေါက်ကြားရှိ ဖိအားနှင့် ကိုက်ညီသင့်သည်။ အရှိန်အဟုန်စီးဆင်းမှုသည် မညီမျှပါ။ ထို့ကြောင့်၊
ပုံ ၁၁ တွင် ညီမျှခြင်းများ၏ ဂရပ်ကို ပြသထားသည်။ (20) သည် စမ်းသပ်မှုအခြေအနေအားလုံးအတွက် ကောင်းမွန်သော သဘောတူညီချက်ကို ပြသထားသည်။ သို့သော်၊ ညာဘက်တွင် အနည်းငယ် 8% သွေဖည်မှုရှိပြီး၊ ၎င်းကို channel inlet နှင့် outlet အကြား momentum imbalance မညီမျှမှုကို ခန့်မှန်းအဖြစ် အသုံးပြုနိုင်သည်။
ချန်နယ်ပါဝါချိန်ခွင်လျှာ။ မျဉ်းကြောင်းသည် ညီမျှခြင်းနှင့် ကိုက်ညီသည်။ (20)။ Pearson ဆက်စပ်မှုကိန်းသည် 0.97 ဖြစ်သည်။ Gnuplot 5.4 ဖြင့် ဖန်တီးထားသည်၊ www.gnuplot.info။
တံ၏ စောင်းထောင့်ကို ပြောင်းလဲခြင်းဖြင့်၊ တံမျက်နှာပြင်နံရံရှိဖိအားနှင့် စောင်းနေသော ဆလင်ဒါပုံ တံလေးချောင်း၏ ထောင့်ဖြတ်မျဉ်းများနှင့်အတူ လမ်းကြောင်းရှိ ဖိအားကျဆင်းမှုကို တိုင်းတာခဲ့သည်။ အချင်းရှိသော တံတပ်ဆင်မှု သုံးခုကို စမ်းသပ်ခဲ့သည်။ စမ်းသပ်ထားသော Reynolds နံပါတ်အပိုင်းအခြား ၂၅၀၀ မှ ၆၅၀၀ အကြားတွင် Euler နံပါတ်သည် စီးဆင်းမှုနှုန်းနှင့် မသက်ဆိုင်ပါ။ ဗဟိုတံမျက်နှာပြင်ပေါ်ရှိ ဖိအားသည် ဆလင်ဒါများတွင် တွေ့ရှိရသည့် ပုံမှန်လမ်းကြောင်းကို လိုက်နာပြီး တံများအကြား ဘေးတိုက်ကွာဟချက်တွင် ရှေ့တွင် အမြင့်ဆုံးနှင့် အနိမ့်ဆုံးဖြစ်ပြီး နယ်နိမိတ်အလွှာ ခွဲထွက်မှုကြောင့် နောက်ဘက်တွင် ပြန်လည်ကောင်းမွန်လာသည်။
Euler နံပါတ်များကို channel များနှင့် rod များ၏ ထူးခြားသော အတိုင်းအတာများနှင့် ဆက်စပ်သော invariant dimensionless နံပါတ်များကို ရှာဖွေရန်အတွက် စမ်းသပ်ဒေတာများကို momentum conservation considerations များနှင့် semi-empirical evaluations များကို အသုံးပြု၍ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာသည်။ blocking ၏ geometrical အင်္ဂါရပ်အားလုံးကို rod အချင်းနှင့် rod များကြားရှိ ကွာဟချက် (ဘေးတိုက်) နှင့် channel အမြင့် (ဒေါင်လိုက်) အကြား အချိုးဖြင့် အပြည့်အဝကိုယ်စားပြုသည်။
နေရာအမျိုးမျိုးရှိ ဖိအားကို ဖော်ပြသည့် Euler နံပါတ်အများစုအတွက် လွတ်လပ်မှုနိယာမကို ကိုင်စွဲထားကြောင်း တွေ့ရှိရသည်။ ဆိုလိုသည်မှာ ဖိအားသည် rod ၏ ပုံမှန် inlet velocity ကို projection ဖြင့် အသုံးပြု၍ dimensionless ဖြစ်ပါက၊ set သည် dip angle နှင့် မသက်ဆိုင်ပါ။ ထို့အပြင်၊ ဤအင်္ဂါရပ်သည် စီးဆင်းမှု၏ mass နှင့် momentum နှင့် ဆက်စပ်နေသည်။ conservation equations များသည် တသမတ်တည်းရှိပြီး အထက်ဖော်ပြပါ empirical နိယာမကို ထောက်ခံသည်။ rod များကြားရှိ gap ရှိ rod မျက်နှာပြင်ဖိအားသာ ဤနိယာမမှ အနည်းငယ် သွေဖည်သည်။ အလားတူ hydraulic devices များကို ဒီဇိုင်းဆွဲရန် အသုံးပြုနိုင်သည့် Dimensionless semi-empirical correlations များကို ထုတ်လုပ်သည်။ ဤဂန္ထဝင်ချဉ်းကပ်မှုသည် မကြာသေးမီက hydraulics နှင့် hemodynamics တွင် Bernoulli equation ကို အလားတူအသုံးချမှုများအဖြစ် တင်ပြထားသည်နှင့် ကိုက်ညီသည်။20,21,22,23,24။
စမ်းသပ်အပိုင်း၏ အဝင်နှင့် အထွက်ကြားရှိ ဖိအားကျဆင်းမှုကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာခြင်းမှ အထူးစိတ်ဝင်စားဖွယ်ကောင်းသော ရလဒ်တစ်ခု ပေါ်ပေါက်လာသည်။ စမ်းသပ်မှု မသေချာမရေရာမှုအတွင်း၊ ရရှိလာသော ဆွဲငင်အားကိန်းဂဏန်းသည် ယူနီတီနှင့် ညီမျှပြီး အောက်ပါ မပြောင်းလဲနိုင်သော ကန့်သတ်ချက်များ ရှိနေကြောင်း ညွှန်ပြသည်-
ညီမျှခြင်း၏ ပိုင်းခြေတွင် အရွယ်အစား \(\left(d/g+2\right)d/g\) ကို သတိပြုပါ။(23) သည် ညီမျှခြင်းတွင် ကွင်းစကွင်းအတွင်း ပမာဏဖြစ်သည်။(4)၊ မဟုတ်ပါက ၎င်းကို ချောင်းနှင့် ထောင့်မှန်ကျသော အနည်းဆုံးနှင့် အခမဲ့ ဖြတ်ပိုင်းပုံစံ \({A}_{m}\) နှင့် \({A}_{f}\) ဖြင့် တွက်ချက်နိုင်သည်။ ၎င်းသည် Reynolds နံပါတ်များသည် လက်ရှိလေ့လာမှု၏ အတိုင်းအတာအတွင်း ရှိနေသည်ဟု ယူဆထားကြောင်း အကြံပြုထားသည် (ချန်နယ်များအတွက် ၄၀,၀၀၀-၆၇,၀၀၀ နှင့် ချောင်းများအတွက် ၂၅၀၀-၆၅၀၀)။ ချန်နယ်အတွင်း အပူချိန်ကွာခြားချက်ရှိပါက အရည်သိပ်သည်းဆကို ထိခိုက်စေနိုင်ကြောင်း မှတ်သားထားရန် အရေးကြီးပါသည်။ဤကိစ္စတွင် Euler နံပါတ်ရှိ ဆွေမျိုးပြောင်းလဲမှုကို အပူချဲ့ထွင်မှုကိန်းကို အမြင့်ဆုံး မျှော်လင့်ထားသော အပူချိန်ကွာခြားချက်ဖြင့် မြှောက်ခြင်းဖြင့် ခန့်မှန်းနိုင်သည်။
Ruck, S., Köhler, S., Schlindwein, G., နှင့် Arbeiter, F. နံရံပေါ်ရှိ မတူညီသောပုံသဏ္ဍာန်ရှိသော နံရိုးများဖြင့် ကြမ်းတမ်းစေသော လမ်းကြောင်းတစ်ခုတွင် အပူလွှဲပြောင်းမှုနှင့် ဖိအားကျဆင်းမှုတိုင်းတာမှုများ။ ကျွမ်းကျင်သူ။ အပူလွှဲပြောင်းမှု ၃၁၊ ၃၃၄–၃၅၄ (၂၀၁၇)။
Wu, L., Arenas, L., Graves, J., နှင့် Walsh, F. စီးဆင်းမှုဆဲလ်လက္ခဏာရပ်ဖော်ပြချက်- ထောင့်မှန်စတုဂံလမ်းကြောင်းများရှိ နှစ်ဘက်မြင်လျှပ်ကူးပစ္စည်းများတွင် စီးဆင်းမှုမြင်ယောင်ခြင်း၊ ဖိအားကျဆင်းခြင်းနှင့် အစုလိုက်အပြုံလိုက်သယ်ယူပို့ဆောင်ရေး။ J. Electrochemistry.Socialist Party.167, 043505 (2020).
Liu, S., Dou, X., Zeng, Q. & Liu, J. ကျဉ်းမြောင်းသော ဖြတ်ပိုင်းများပါရှိသော ဆံချည်မျှင်သွေးကြောများတွင် Jamin အာနိသင်၏ အဓိက ကန့်သတ်ချက်များ။ J. Gasoline.science.Britain.196, 107635 (2021).